Ses Kaynağındaki Uyarıcı Etkisi Kaldırıldığında
kaynağı değiştir]
Yukarıda gösterildiği gibi, manyetik akı yoğunluğu ile bobin neredeyse sabittir ve şöyle verilir:
μ0 manyetik sabittir, dönme sayısıdır, akım ve
bobinin uzunluğudur. Uç etkileri göz ardı edilerek, bobin boyunca akı yoğunluğu ve kesit alanını çarpılarak toplam manyetik akı elde edilir:
Indüktansın tanımıyla bu birleştirildiğinde
Sarmal bobinin indüktansı aşağıdaki gibidir:
Çeşitli çap ve uzunluk oranlarına sahip kısa sarmal bobinler için bir indüktans tablosu Dellinger, Whittmore ve Ould tarafından hesaplanmıştır.[2]
Bu ve daha karmaşık şekillerin indüktansı Maxwell’in denklemlerinden türetilebilir. Sabit hava basınçlı bobinler için, indüktans bobinin geometrisi ve dönme sayısının bir fonksiyonudur ve akımdan bağımsızdır.
Benzer analizler bir manyetik çekirdeği olan sarmal bobine; ancak bobinin uzunluğu, manyetik çekirdeğin ve çapın bağıl göreceli veriminden daha fazlaysa uygulanabilir. Bu basit analiz, düşük geçirgenlikli çekirdekleri veya aşırı uzun ince sarmal bobinleri sınırlar. Bir çekirdeğin varlığı manyetik alan sabiti μ0 ile μ (geçirgenlik) veya μ0μr (μr bağıl geçirgenlik) ile yer değiştiğinde, yukarıdaki denklemler hesaba katılabilir. Ferromanyetik maddelerin geçirgenliği uygulanan manyetik akı ile değiştiğinde, ferromanyetik çekirdekli bir bobinin indüktansı genellikle akımla değişir.
Uygulamalar[değiştir kaynağı değiştir]
funduszeue.info?title=Solenoid&action=edit 24 Mayıs tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
- ^"Arşivlenmiş kopya"(PDF). 10 Nisan tarihinde kaynağından(PDF) arşivlendi. Erişim tarihi: 22 Mayıs &#;
- ^D. Howard Dellinger, L. E. Whittmore, and R. S. Ould (). "Radio Instruments and Measurements". NBS Circular. Cilt&#;C National Bureau of Standards. 21 Temmuz tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 7 Eylül &#;